Muuntajan ensiökäämin emf. Muuntajan ensiökäämiin indusoituva EMF, muuntajan ensiökäämin jänniteyhtälöt. Mitä muuntaja muuntaa?
Määritetään muuntajan ensiökäämiin päämagneettivuon indusoima EMF.
Päämagneettivuo muuttuu sinimuotoisen lain mukaan
jossa Фm on päämagneettivuon suurin tai amplitudiarvo;
πf - kulmataajuus;
f on vaihtojännitteen taajuus.
Välitön EMF-arvo
Suurin arvo
EMF:n tehollinen arvo ensiökäämissä
Toisiokäämitystä varten saat samanlaisen kaavan
Päämagneettivuon muuntajan käämeissä indusoimia sähkömotorisia voimia E1 ja E2 kutsutaan muuntajan EMF:ksi. Muuntajan EMF:t ovat 90° päämagneettivuon takana.
Magneettinen vuotovirta aiheuttaa emf-vuotoja ensiökäämissä
jossa L1s on ensiökäämin vuodon induktanssi.
Kirjoitetaan yhtälö Kirchhoffin toisen lain mukaan ensiökäämille
AAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAA
Ensiökäämin jännitteellä on kolme termiä: jännitehäviö, muuntajan EMF:n jännitetasapainotus, vuodon EMF:n tasausjännite.
Kirjoitetaan yhtälö (10.1) kompleksiseen muotoon
missä on ensiökäämin vuodon induktiivinen reaktanssi.
Kuvassa Kuvassa 10.4 on vektorikaavio kuormittamattomassa tilassa toimivasta muuntajasta.
Muuntajan EMF-vektorit ja viive 90° päämagneettivuon vektorista. Jännitevektori on yhdensuuntainen virtavektorin kanssa ja vektori on 90° virtavektorin edellä. Jännitevektori muuntajan ensiökäämin liittimissä on yhtä suuri kuin vektorien geometrinen summa - , , kuva. 10.4
Kuvassa Kuvassa 10.5 on esitetty yhtälöä (10.2) vastaava muuntajan ekvivalenttipiiri.
XE - induktiivinen reaktanssi, verrannollinen päämagneettivuon luomiseen käytettyyn loistehoon.
Lepotilassa.
Muunnossuhde 
.
Muunnoskerroin määritetään kokeellisesti tyhjäkäyntikokemuksen perusteella.
Muuntajan toiminta kuormitettuna
Jos jännite U1 on kytketty muuntajan ensiökäämiin ja toisiokäämi on kytketty kuormaan, käämeissä ilmaantuu virrat I1 ja I2. Nämä virrat luovat toisiaan kohti suunnattuja magneettivuoja F1 ja F2. Magneettipiirin kokonaismagneettivuo pienenee. Tämän seurauksena kokonaisvirtauksen indusoima EMF E1 ja E2 vähenevät. Jännitteen U1 tehollinen arvo pysyy ennallaan. E1:n lasku aiheuttaa (10.2) mukaisen virran I1 kasvun. Kun virta I1 kasvaa, vuo F1 kasvaa juuri sen verran, että se kompensoi vuon F2 demagnetoivan vaikutuksen. Tasapaino palautuu jälleen lähes samaan kokonaisvirtauksen arvoon.
Kuormitetussa muuntajassa on päämagneettivuon lisäksi vuotovuot Ф1S ja Ф2S, jotka suljetaan osittain ilman kautta. Nämä virrat aiheuttavat emf-vuodon ensiö- ja toisiokäämeissä.
jossa X2S on toisiokäämin vuodon induktiivinen reaktanssi.
Ensiökäämille voimme kirjoittaa yhtälön
Toisiokäämitykseen
jossa R2 on toisiokäämin aktiivinen resistanssi;
ZH - kuormituskestävyys.
Muuntajan päämagneettivuo on tulosta ensiö- ja toisiokäämien magnetomotoristen voimien yhteisvaikutuksesta.
Muuntaja EMF E1, verrannollinen päämagneettivuon, on suunnilleen yhtä suuri kuin ensiökäämin U1 jännite. Tehollisen jännitteen arvo on vakio. Siksi muuntajan päämagneettivuo pysyy muuttumattomana, kun kuormitusvastus muuttuu nollasta äärettömään.
Jos , niin muuntajan magnetomotoristen voimien summa
Yhtälöä (10.5) kutsutaan magnetomotoristen voimien tasapainoyhtälöksi.
Yhtälöitä (10.3), (10.4), (10.5) kutsutaan muuntajan perusyhtälöiksi.
Muuntajan toimintaperiaate perustuu sähkömagneettisen induktion (keskinäisen induktion) ilmiöön. Keskinäinen induktio koostuu emf:n indusoimisesta induktiiviseen kelaan, kun virta toiseen kelaan muuttuu.
Ensiökäämin vaihtovirran vaikutuksesta magneettipiiriin syntyy vaihtomagneettivuo
joka tunkeutuu ensiö- ja toisiokäämiin ja indusoi niihin EMF:n
missä ovat EMF:n amplitudiarvot.
EMF:n tehollinen arvo käämeissä on yhtä suuri kuin
;
.
Käämien EMF-suhdetta kutsutaan muunnossuhteeksi
Jos , niin toissijainen EMF on pienempi kuin ensisijainen ja muuntajaa kutsutaan alennusmuuntajaksi, kun taas muuntajaa kutsutaan askelmuuntajaksi.
Kysymys 8. Vektorikaavio ihanteellisen muuntajan avoimesta piiristä.
Koska harkitsemme ihanteellista muuntajaa, ts. ilman häviötä ja tehohäviötä, silloin virta on x.x. on puhtaasti magnetoiva – ts. se luo magnetoivan voiman, joka luo vuon, jossa on sydämen magneettiresistanssi, joka koostuu teräksen resistanssista ja sydämen liitoskohdissa olevasta resistanssista. Sekä virtakäyrän amplitudi että muoto riippuvat magneettijärjestelmän kyllästymisasteesta. Jos virtaus muuttuu sinimuotoisesti, niin tyydyttymättömällä teräksellä tyhjävirtakäyrä on lähes myös sinimuotoinen. Mutta kun teräs on kyllästynyt, virtakäyrä eroaa yhä enemmän sinimuodosta (kuva 2.7.) Virtakäyrä x.x. voidaan hajottaa harmonisiksi. Koska käyrä on symmetrinen x-akselin suhteen, sarja sisältää vain parittomat harmoniset. Ensimmäinen harmoninen virta i ( 01) on vaiheessa päävirtauksen kanssa. Korkeammista harmonisista virran kolmas harmoninen on voimakkain i ( 03) .
Kuva 2.7 Virtakäyrä X.X
Tyhjävirran tehollinen arvo:
.
(2.22)
Tässä minä 1 m , minä 3 m , minä 5 m– tyhjäkäyntivirran ensimmäisen, kolmannen ja viidennen harmonisen amplitudit.
Koska tyhjävirta on 90 jäljessä jännitteestä, ihanteellisen muuntajan verkosta kuluma pätöteho on myös nolla, ts. Ihanteellinen muuntaja kuluttaa puhtaasti loistehoa ja magnetointivirtaa verkosta.
Ihanteellisen muuntajan vektorikaavio on esitetty kuvassa. 2.8.
Riisi. 2.8. Vektorikaavio ihanteellisesta muuntajasta
Kysymys 9 Todellisen muuntajan tyhjäkäyntipiirin vektorikaavio.
Oikeassa muuntajassa on sirontaa ja häviöitä teräksessä ja kuparissa. Nämä tappiot katetaan sähköllä R 0 tulee muuntajaan verkosta.
Missä minä 0a – tyhjäkäyntivirran aktiivisen komponentin tehollinen arvo.
Näin ollen todellisen muuntajan tyhjävirta sisältää kaksi komponenttia: magnetointi - , joka luo päävuon F ja sen kanssa ja aktiivinen:
Todellisen muuntajan vektorikaavio on esitetty kuvassa. 2.9.
Yleensä tällä komponentilla on siksi vain vähän vaikutusta tyhjäkäyntivirran arvoon, mutta sillä on suurempi vaikutus virtakäyrän muotoon ja sen vaiheeseen. Tyhjävirtakäyrä on selvästi ei-sinimuotoinen ja siirtyy ajassa suhteessa vuokäyrään kulmalla, jota kutsutaan magneettiseksi hidastuskulmaksi
Korvaamalla todellinen tyhjäkäyntivirtakäyrä ekvivalentilla sinimuodolla, jänniteyhtälö voidaan kirjoittaa kompleksiseen muotoon, jossa kaikki suureet vaihtelevat sinimuotoisesti:
Ottaen huomioon, että emf-vuoto,
Riisi. 2.9. Vektorikaavio todellisesta muuntajasta
Riisi. 2.11. Vektorikaavio muuntajan jännite, tyhjäkäyntitila
Otetaan kela, jossa on ferromagneettinen ydin ja otetaan käämin ohminen vastus erilliseksi elementiksi kuvan 1 mukaisesti.
Kuva 1. Induktori ferromagneettisella ytimellä
Kun käämiin syötetään vaihtojännite e c, syntyy sähkömagneettisen induktion lain mukaan itseinduktio emf e L.
(1) missä ψ
— vuon kytkentä, W- käämin kierrosten lukumäärä, F- päämagneettivuo. Jätämme huomiotta sirontavuon. Kelaan syötetty jännite ja indusoitu emf ovat tasapainossa. Kirchhoffin toisen lain mukaan tulopiirille voimme kirjoittaa:
e c + e L = i × R vaihto, (2)Missä R obm - käämin aktiivinen vastus.
Koska e L >> i × R vaihto, niin jätämme huomiotta jännitehäviön ohmisen vastuksen yli e c ≈ −e L. Jos verkkojännite on harmoninen, e c = E m cosω t, Tuo:
(3)
Etsitään magneettivuo tästä kaavasta. Tätä varten siirrämme käämin kierrosten lukumäärän vasemmalle puolelle ja magneettivuon Ф oikealle:
(4)
Otetaan nyt oikean ja vasemman puolen epämääräinen integraali:
(5)Koska katsomme, että magneettipiiri on lineaarinen, piirissä kulkee vain harmoninen virta eikä kestomagneettia tai magneettivuon vakiokomponenttia ole, niin integrointivakio c = 0. Tällöin sinin edessä oleva murto-osa on magneettivuon amplitudi
(6)josta ilmaisemme sisääntulon EMF:n amplitudin
E m = F m × W & kertaa ω (7)Sen tehokas arvo on
(8) (9)Lauseketta (9) kutsutaan muuntajan EMF:n peruskaava, joka koskee vain harmonista jännitettä. Ei-harmonisella jännitteellä sitä muutetaan ja otetaan käyttöön niin kutsuttu muotokerroin, joka on yhtä suuri kuin tehollisen arvon suhde keskiarvoon:
(10)
Etsitään harmonisen signaalin muotokerroin ja keskimääräinen arvo välillä 0 - π/2
(11)
Sitten muototekijä on 
ja muuntajan EMF peruskaava saa lopullisen muotonsa:
Jos signaali on samanpituisten suorakaiteen muotoisten pulssien sarja (meander), niin puolen jakson amplitudi, tehollinen ja keskiarvot ovat yhtä suuret kuin keskenään ja sen k f = 1. Löydät muiden signaalien muotokertoimen. Muuntajan EMF:n peruskaava on voimassa.
Tehdään vektorikaavio kelasta, jossa on ferromagneettinen ydin. Kun kelan liittimissä on sinimuotoinen jännite, sen magneettivuo on myös sinimuotoinen ja jäljessä jännitteestä kulman π/2, kuten kuvassa 2 on esitetty.
Artikkelin sisältö
SÄHKÖMUUNTAJA, sähkömagneettinen laite ilman liikkuvia osia, joka välittää sähköenergiaa yhdestä piiristä magneettikentän kautta vaihtovirta toiseen taajuutta muuttamatta. Muuntaja voi nostaa jännitettä (asennusmuuntaja), laskea (esimerkiksi instrumenttimuuntaja) tai siirtää energiaa samalla jännitteellä, jolla se vastaanotti sen (eristysmuuntaja). Muuntajien hyötysuhde on korkea: 97 %:sta pienillä tehoilla yli 99 %:iin suurilla tehoilla. Niillä on melko vankka rakenne ja suhteellisen alhaiset kustannukset lähetettyä tehoyksikköä kohti.
Muuntaja koostuu magneettisydämestä, joka on levysarja, joka on yleensä valmistettu piiteräksestä (kuva 1). Magneettipiirissä on kaksi käämiä - ensiö P ja toissijainen S. Yksinkertaisuuden vuoksi käämit on esitetty eri magneettisydämillä. Itse asiassa tällä käämien järjestelyllä ensiökäämin magneettisydämessä luomaa vaihtomagneettista vuota ei käytetä tarpeeksi tehokkaasti emf:n indusoimiseksi toisiokäämitykseen. Lisäksi tällaista muuntajaa olisi vaikea säätää. Käytännössä ensiö- ja toisiokäämit sijaitsevat lähellä toisiaan (kuva 2).
Kuvassa 1 laturi A syöttää virtaa minä 0 jännite E 1 per ensiökäämi P. Tällä hetkellä ylemmän johtimen virta on positiivinen ja kasvaa siten, että ensiökäämi synnyttää magneettivuon F magneettipiiriin myötäpäivään. Tätä molempiin käämiin läpäisevää vuota kutsutaan keskinäiseksi induktiovuoksi; sen muutos indusoi sähkömoottorivoimaa (EMF) sekä ensiö- että toisiokäämiin. Ensiökäämiin indusoitu EMF on suunnattu siinä olevaa syöttövirtaa vastaan ja vastaa sähkömoottorin taka-EMF:ää. Toisiokäämiin indusoitu emf vastaa sähkögeneraattorin emf:ää ja voidaan kohdistaa kuormaan.
Muuntajan käämiin indusoidun EMF:n suuruus saadaan kaavasta E= 4,44 F m fN 10 - 8 V, jossa F m – magneettivuon F suurin hetkellinen arvo maxwellissä, f– taajuus hertseinä ja N- vuorojen määrä. Koska virtaus F m on yhteinen molemmille käämeille, kummassakin indusoitu EMF on verrannollinen vastaavan käämin kierrosten lukumäärään:
E 2 /E 1 = N 2 /N 1 .
Tavallisessa muuntajassa napojen jännitteet eroavat indusoiduista emf:istä vain muutaman prosentin, joten käytännössä määritellyt jännitteet ovat itse asiassa verrannollisia vastaaviin kierroslukuihin. V 2 /V 1 = N 2 /N 1 .
Nykyinen minä 0 kuormituksen puuttuessa (tyhjävirta) muodostaa magneettivuon F ja yhdessä käytetyn jännitteen kanssa on magneettipiirin häviöiden lähde hystereesin ja pyörrevirtojen vuoksi. Häviöt lepotilassa minä 0 2 R kuparissa ensiökäämi on mitätön. Kuormittamaton virta minä 0 on yleensä 1-2 % muuntajan nimellisvirrasta, vaikka matalataajuisissa (25 Hz) muuntajissa se voi saavuttaa arvot 5 tai 6 %.
Jos kuvassa 1 kytkin X Toisiopiiri on suljettu ja virta kulkee siinä. Lenzin säännön mukaan toisiokäämin virran suunta on sellainen, että se vastustaa virtausta F . Kun tämä virtaus pienenee, takaisin emf E 1 Myös ensiökäämi pienenee ja siinä oleva virta kasvaa, mikä varmistaa tehon siirron, joka sitten poistetaan toisiokäämistä. Takana EMF E 1 eroaa käytetystä jännitteestä V 1 vain 1-2 prosenttia. Jännite V 1 jatkuvasti. Jos E 1 on vakio, sitten keskinäinen induktiovuo F on myös vakio, ja siksi magneettipiiriin vaikuttava magnetomotorinen voima (ampeerikierrosten lukumäärä) on vakio. Siten toisiokäämin MMF:n kasvu kuormituksen yhteydessä on tasapainotettava ensiökäämin MMF:n vastakkaisella arvolla. Tyhjävirta on pieni verrattuna kuormitusvirtoihin ja on yleensä merkittävästi epävaiheinen niiden kanssa. Olemme laiminlyöneet sen
N 2 minä 2 = N 1 minä 1 ja minä 2 /minä 1 = N 1 /N 2 .
Siten muuntajassa virrat ovat lähes kääntäen verrannollisia vastaavien käämien kierrosten lukumäärään.
Jännitteen riippuvuus kuormasta.
Kuvassa Kuvassa 2 on poikkileikkaus muuntajan yhdestä varresta liitettyjen ensiö- ja toisiokäämien kanssa P Ja S, ja ensisijainen kattaa toissijaisen. Melkein aina on osa ensiövirran synnyttämästä vuosta F, joka on suljettu pelkästään ensiökäämillä P; tämä on ensisijainen vuotovirta. Vastaavasti on olemassa toissijainen vuotovirta. Molemmat virrat luovat vuotoreaktanssin vastaaviin piireihin, mikä yhdessä aktiivisen vastuksen kanssa vähentää jännitettä toisiokäämin navoissa kuormituksen ollessa päällä. Kuvassa 3. arvo V 1 edustaa jännitettä ensiökäämin navoissa, ja minä 1 – virta siinä, jäljessä suhteessa V 1 per q astetta. Jännite minä 1 R 01 (vaiheessa kanssa minä 1) ja jännite minä 1 X 01 (siirretty suhteessa minä 1 90°:ssa ja sen eteneminen) summataan vektoriaalisesti kanssa V 1, antaa E 1 . Tämän seurauksena meillä on
Johtava virta otetaan miinusmerkillä. Jos tehokerroin on 1, niin cos q = 1 ja synti q= 0. Tässä tapauksessa suhteellinen muuntajan ensiökäämin jännitteen muutos kuorman muuttuessa optimaalisesta kuormittamattomaan määräytyy
Meillä on toisiokäämitystä varten R 02 = R 01 (N 2 /N 1) 2 ja X 02 = X 01 (N 2 /N 12. Kirjoitetaan samalla tavalla kuin edellinen yhtälö for E 2, saamme saman suhteen. Muuntajan aktiivi- ja reaktanssiresistanssin häviöt vaihtelevat yhdestä kolmeen prosenttiin liitinjännitteestä (ne on esitetty suurennettuna kuvassa 3).
Muuntajien muunnostehokkuus on niin lähellä yksikköä, että suorat mittaukset tulossa ja lähdössä eivät ole riittävän tarkkoja. Tarkempi menetelmä tehokkuuden määrittämiseen on häviöiden mittaaminen P c magneettipiirissä mittaamalla yhden käämin teho ilman kuormitusta, kun tämä käämi toimii nimellisjännitteellä. Sitten tehokkuus ( h) saadaan kaavasta
Automaattiset muuntajat.
Automuuntaja on muuntaja, jossa osa käämistä on yhteinen sekä ensiö- että toisiopiireille. Pienellä muunnossuhteella automaattimuuntaja tarjoaa merkittäviä kustannussäästöjä ja paremman tehokkuuden verrattuna perinteiseen kaksikäämimuuntajaan.
Kuvassa 4, A esittää automuuntajaa, jonka muunnossuhde on 2. Oletetaan, että tehokerroin on 1 ja häviöt ja tyhjävirta ovat merkityksettömiä. Jatkuva käämitys ac muuntajan magneettisydämellä voidaan jakaa useiden kelojen kesken magneettipiirin vastakkaisilla harteilla. Jotta saadaan muunnossuhde 2, tehdään väliotto b käämin keskipisteestä ac, ja toisiokäämin kuorma on kytketty pisteiden väliin b Ja c. Tehonmuunnoskäämitykseen ab on ensisijainen ja eKr– toissijainen. Oletetaan, että kuormitusvirta minä on 20 A 50 V jännitteellä. 10 A virta lähtee a Vastaanottaja b ja täältä kuormaan dd ў . Teho, joka syntyy 10 A virralla 50 V jännitehäviöllä alueella aw, on 500 W; tämä teho indusoi magneettipiirissä magneettikentän, joka ilmenee indusoituneena virrana minä 2 = 10 A 50 V välillä c Ja b. Siten 1000 W:n kokonaistehosta kuormituksella lähetetään 500 W a Vastaanottaja b johtojen kautta ilman muuntamista ja 500 W - muuntamisen seurauksena. Perinteisessä kaksikäämiisessä muuntajassa tarvittaisiin muutakin kuin vain käämi ac mitoitettu 100 V ja 10 A, mutta myös toisiokäämi, jonka nimellisjännite on 50 V ja 20 A ja joka sisältää saman määrän kuparia. Lisäksi yhdellä käämityksellä rautaa tarvitaan vähemmän magneettipiiriin (ytimen). Näin ollen automuuntaja, jonka muunnossuhde on 2 tai 1/2, vaatii puolet enemmän materiaalia kuin kaksikäämimuuntaja, ja häviöt pienenevät noin puoleen.
Kuvassa 4, b esittää automaattisen muuntajan, jossa on 100 V ensiökäämi ja muunnossuhde 4/3. Toisiokäämin kuorma on 20 A 75 V jännitteellä, mikä vastaa 1500 W:n lähtötehoa. Siksi ensiövirran tulee olla 15 A. Napauta b tehty kohdassa, joka vastaa kolmea neljäsosaa kierrosten määrästä c Vastaanottaja a. Siitä lähtee 15 A virta a Vastaanottaja b ja täältä kuormaan dd ў . Tämä virta, jonka jännitehäviö on 25 V ab antaa 15ґ 25 = 375 W magneettikenttä, joka indusoi virran välillä c Ja b 5 A 75 V:lla, joten vain 375 W muunnetaan, ja loput 1125 W tehoa siirretään 100 V piiristä 75 V:iin johtojen kautta. Siten koko annetun tehon muuntamiseksi vain neljäsosa tehoarvosta, joka vastaavalla kaksikäämimuuntajalla tulisi olla, riittää määritellylle muuntajalle.
Automaattisia muuntajia käytetään yleensä toisiojännitteen säätelyyn ja muuntamiseen pienillä suhteilla, kuten 2 tai 1/2. Niitä käytetään myös moottorin käynnistimiin, tasauskäämiin ja moniin muihin alhaisia muunnossuhteita vaativiin tarkoituksiin.
PRACTICUM
SÄHKÖKONEILLA
JA LAITTEET
Kokopäiväisille ja osa-aikaisille opiskelijoille
instrumenttitekniikan ja optiikan alalla
opetusapuna korkeakouluopiskelijoille
erikoisalaa opiskelevat oppilaitokset 200101 (190100)
"Soittimen valmistus"
Kazan 2005
UDC 621.375+621.316.5
BBK 31,261+31,264
Prokhorov S.G., Khusnutdinov R.A. Työpaja sähkökoneista
ja laitteet: Oppikirja: Päätoimisille ja osa-aikaisille opiskelijoille. Kazan: Kazan Publishing House. osavaltio tekniikka. Univ., 2005. 90 s.
ISBN 5-7579-0806-8
Suunniteltu käytännön tuntien johtamiseen ja itsenäisen työn suorittamiseen alalla "Sähkökoneet ja -laitteet" sertifioidun asiantuntijan 653700 koulutuksen suuntaan - "Instrumenttien valmistus".
Käsikirjasta voi olla hyötyä opiskelijoille, jotka opiskelevat alaa
"Sähkötekniikka", "Sähkömekaaniset laitteet instrumenttien valmistuksessa",
"Sähkökoneet instrumenttilaitteissa", samoin kuin kaikki opiskelijat
tekniikan erikoisalat, mukaan lukien sähkötekniikka.
Pöytä Il. Bibliografia: 11 nimeä.
Arvostelijat: Teollisuuslaitteistojen ja teknologisten kompleksien sähkökäytön ja automaation laitos (Kazanin osavaltion energiayliopisto); professori, ehdokas fysiikka ja matematiikka Tieteet, apulaisprofessori V.A. Kirsanov (Tšeljabinskin tankkiinstituutin Kazanin haara)
ISBN 5-7579-0806-8 © Kazan Publishing House. osavaltio tekniikka. Yliopisto, 2005
© Prokhorov S.G., Khusnutdinov R.A.,
"Sähkökoneet ja -laitteet" -alan ehdotetut kokeet on tarkoitettu käytännön harjoitteluun ja itsenäiseen työskentelyyn. Testit on koottu osioihin "Muuntajat", "Asynkroniset koneet", " Synkroniset koneet"," Keräilykoneet tasavirta», « Sähkölaitteet" Vastaukset taulukkomuodossa ovat käsikirjan lopussa.
MUUNTAJAT
1. Miksi muuntajan ilmavälit pidetään mahdollisimman pieninä?
1) Sydämen mekaanisen lujuuden lisääminen.
3) Vähentää muuntajan magneettista kohinaa.
4) Kasvata ytimen massaa.
2. Miksi muuntajan ydin on valmistettu sähköteräksestä?
1) Vähentää tyhjäkäyntivirtaa.
2) Vähentää tyhjäkäynnin magnetoivaa komponenttia
3) Vähentää tyhjäkäyntivirran aktiivista komponenttia.
4) Parantaa korroosionkestävyyttä.
3. Miksi muuntajan sydänlevyjä pidetään yhdessä nastojen kanssa?
1) Mekaanisen lujuuden lisääminen.
2) Muuntajan kiinnittämiseen esineeseen.
3) Vähentää kosteutta ytimen sisällä.
4) Vähentää magneettista kohinaa.
4. Miksi muuntajan sydän on valmistettu sähköteräslevyistä sähköisesti eristettynä toisistaan?
1) Ytimen massan vähentämiseksi.
2) Sydämen sähköisen lujuuden lisääminen.
3) Vähentääkseen pyörrevirtoja.
4) Yksinkertaistaa muuntajan suunnittelua.
5. Miten kolmivaiheisen muuntajan ensiökäämin alkukohdat on merkitty?
1) a, b, c 2) x, y, z 3) A, B, C 4) X, Y, Z
6. Miten kolmivaiheisen muuntajan ensiö- ja toisiokäämit on kytketty, jos muuntajalla on ryhmä 11 (Y - tähti, Δ - kolmio)?
1) Y/A 2) Δ/Y 3) Y/Y 4) Δ/A
7. Miten magneettisydän ja käämi eroavat massaltaan? tavallinen muuntaja automuuntajasta, jos muunnossuhteet ovat samat TO= 1,95? Laitteiden teho ja nimellisjännitteet ovat samat.
1) Ei eroa.
2) Magneettipiirin ja automuuntajan käämin massat ovat pienempiä kuin massat
tavanomaisen muuntajan magneettisydän ja käämit.
3) Automaattisen muuntajan magneettipiirin massa on pienempi kuin tavanomaisen muuntajan magneettipiirin massa ja käämien massat ovat yhtä suuret.
4) Perinteisen muuntajan magneettisydämen ja käämien massat ovat pienempiä kuin automuuntajan vastaavien arvojen massat.
5) Automuuntajan käämin massa on pienempi kuin tavanomaisen muuntajan käämien massa ja magneettisydämien massat ovat yhtä suuret.
8. Mihin sähkötekniikan lakiin muuntajan toimintaperiaate perustuu?
1) Sähkömagneettisten voimien laista.
2) Ohmin lain perusteella.
3) Sähkömagneettisen induktion laista.
4) Perustuu Kirchhoffin ensimmäiseen lakiin.
5) Perustuu Kirchhoffin toiseen lakiin.
9. Mitä tapahtuu muuntajalle, jos se liitetään verkkoon DC jännite saman kokoinen?
1) Mitään ei tapahdu.
2) Voi palaa.
3) Päämagneettivuo pienenee.
4) Ensiökäämin magneettinen vuotovirta pienenee.
10. Mitä muuntaja muuttaa?
1) Virran suuruus.
2) Jännitteen suuruus.
3) Taajuus.
4) Virta- ja jännitearvot.
11. Miten sähköenergiaa siirretään automuuntajan ensiökäämistä toisiokäämiin?
1) Sähköisesti.
2) Sähkömagneettinen tapa.
3) Sähköisesti ja sähkömagneettisesti.
4) Kuten tavallisessa muuntajassa.
12. Mikä muuntajan magneettivuo kuljettaa sähköenergiaa?
1) Ensiökäämin magneettinen vuotovirta.
2) Toisiokäämin magneettinen vuotovuo.
3) Toisiokäämin magneettivuo.
4) Ytimen magneettivuo.
13. Mihin muuntajan ensiökäämin itseinduktiivinen emf vaikuttaa?
1) Lisää ensiökäämin aktiivista vastusta.
2) Vähentää ensiökäämin aktiivista vastusta.
3) Vähentää muuntajan ensiökäämin virtaa.
4) Lisää muuntajan toisiokäämin virtaa.
5) Lisää muuntajan ensiökäämin virtaa.
14. Mihin muuntajan toisiokäämin itseinduktiivinen emf vaikuttaa?
1) Lisää toisiokäämin aktiivista vastusta.
2) Vähentää toisiokäämin aktiivista vastusta.
3) Vähentää muuntajan toisiokäämin virtaa.
4) Lisää muuntajan ensiökäämin virtaa.
5) Vähentää toisiokäämin induktiivista reaktanssia
muuntaja.
15. Mikä on muuntajan toisiokäämin keskinäisen induktion EMF:n rooli?
1) Se on EMF-lähde toisiopiirille.
2) Vähentää ensiökäämin virtaa.
3) Vähentää toisiokäämin virtaa.
4) Lisää muuntajan magneettivirtaa.
16. Valitse sähkömagneettisen induktion lain kaava:
Valitse muuntajan toisiokäämin EMF:n tehollisen arvon oikea kirjoitusasu.
18. Miten jännitteet eroavat toisistaan? oikosulku U 1k ja nimellinen U 1n keskitehoisissa muuntajissa?
1) U 1k ≈ 0,05. U 1 - 2) U 1k ≈ 0,5. U 1 - 3) U 1k ≈ 0,6. U 1n
4) U 1k ≈ 0,75. U 1 - 5) U 1k ≈ U 1n
19. Mitkä muuntajan T-muotoisen ekvivalenttipiirin parametrit määritetään tyhjäkäyntikokemuksesta?
1) r 0 , r 1 2) X 0 , r 1 3) r' 2 , X' 2